Как найти вращающий момент действующий на рамку

Дата:11 «А» _____18г

Тема урока: «ВРАЩАТЕЛЬНЫЙ МОМЕНТ ОДНОРОДНОГО МАГНИТНОГО ПОЛЯ, ДЕЙСТВУЮЩИЙ НА РАМКУ С ТОКОМ».

Цель урока: изучить вращающий момент сил, действующий на рамку с током в однородном магнитном поле.

Образовательная: продолжить формирование научных представлений о магнитном поле, его связи с электрическим током.

Воспитательная: воспитывать интерес к предмету с помощью применения информационных технологий (с использованием компьютера);

Развивающая: Развивать потребность изучать природу наблюдаемых явлений, умение объяснять и анализировать их.

Требования государственного стандарта

Знания: Знать о вращательном моменте однородного магнитного поля, действующего на рамку с током.

Умения: уметь применять правило левой руки для определения направления силы Ампера.

Навыки: Выработать навыки соблюдения правил техники безопасности

Тип урока: Урок изучения нового материала.

Оборудование: учебник 11 класс, ПК, мультимедийный проектор, презентация

Ход урока.

I.Организационный момент.

Приветственное слово учителя. Отмечание отсутствующих

II.Повторение изученного материала

На предыдущем уроке мы с вами изучали магнитное поле, его свойства и характеристики.

Сегодня мы познакомимся с силой Ампера, но прежде чем мы приступим к изучению новой темы, мы повторим, основные вопросы.

Магнитное поле обладаем рядом свойств:

— магнитное поле порождается только движущимися зарядами, в частности электрическим током;

— в отличие от электрического поля магнитное поле обнаруживается по его действию на движущиеся заряды (заряженные тела);

— магнитное поле материально, так как оно действует на тела, и, следовательно, обладает энергией;

— магнитное поле обнаруживается по действию на магнитную стрелку.

Вопросы:

Что такое магнитное поле? (ответ: Вид материи, с помощью которого осуществляется взаимодействие проводников с электрическим током)

Какие основные свойства магнитного поля? (а) МП действует только на токи и движущиеся заряды; б) замкнутые-из опыта с железными опилками; в) оказывает силовое действие на проводник с током)

Что понимают под силовыми линиями магнитного поля? (линии, вдоль которых в магнитном поле расположены оси маленьких магнитных стрелок, помещенных в данное поле)

Каким образом можно определить направление силовых линий магнитного поля? (правилом буравчика: если направить штопор буравчика по току, о вращение его рукоятки укажет направление силовых линий магнитного поля)

Какая сила называется силой Ампера? (Сила, с которой магнитное поле действует на проводник с током).

Как находят направление силы Ампера? (по правилу левой руки: если левую руку расположить так, чтобы силовые линии магнитного поля входили в ладонь, то отставленный на 90 большой палец покажет направление силы Ампера.

III.Изучение нового материала

Однородное магнитное поле — это магнитное поле, у которого в любой его точке вектор магнитной индукции неизменен по величине и направлению; наблюдается между пластинами плоского конденсатора, внутри соленоида (если его диаметр много меньше его длины) или внутри полосового магнита.

Магнитное поле прямого проводника с током:

или

где — направление тока в проводнике на нас перпендикулярно плоскости листа,
— направление тока в проводнике от нас перпендикулярно плоскости листа.

Магнитное поле соленоида:

Магнитное поле полосового магнита:

— аналогично магнитному полю соленоида.

СВОЙСТВА ЛИНИЙ МАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ

— имеют направление;
— непрерывны;
-замкнуты (т.е. магнитное поле является вихревым);
— не пересекаются;
— по их густоте судят о величине магнитной индукции.
НАПРАВЛЕНИЕ ЛИНИЙ МАГНИТНОЙ ИНДУКЦИИ

— определяется по правилу буравчика или по правилу правой руки.

Правило буравчика ( в основном для прямого проводника с током):

Если направление поступательного движения буравчика совпадает с направлением тока в проводнике, то направление вращения ручки буравчика совпадает с направлением линий магнитного поля тока.

Правило правой руки ( в основном для определения направления магнитных линий
внутри соленоида):

Если обхватить соленоид ладонью правой руки так, чтобы четыре пальца были направлены вдоль тока в витках, то отставленный большой палец покажет направление линий магнитного поля внутри соленоида.

Существуют другие возможные варианты применения правил буравчика и правой руки.

СИЛА АМПЕРА

— это сила, с которой магнитное поле действует на проводник с током.

Модуль силы Ампера равен произведению силы тока в проводнике на модуль вектора магнитной индукции, длину проводника и синус угла между вектором магнитной индукции и направлением тока в проводнике.

Сила Ампера максимальна, если вектор магнитной индукции перпендикулярен проводнику.

Если вектор магнитной индукции параллелен проводнику, то магнитное поле не оказывает никакого действия на проводник с током, т.е. сила Ампера равна нулю.

Направление силы Ампера определяется по правилу левой руки:

Если левую руку расположить так, чтобы перпендикулярная проводнику составляющая вектора магнитной индукции входила в ладонь, а 4 вытянутых пальца были направлены по направлению тока, то отогнутый на 90 градусов большой палец покажет направление силы, действующий на проводник с током.

Примеры:

или

ДЕЙСТВИЕ МАГНИТНОГО ПОЛЯ НА РАМКУ С ТОКОМ

Если поместить проволочную рамку, по которой протекает электрический ток, в магнитное поле, то в результате действия силы магнитного поля, рамка будет поворачиваться. Это означает, что магнитное поле оказывает на рамку с током вращающее действие.

Вращение рамки с током в магнитном поле объясняется действием на нее сил Ампера. Эти силы действуют как на левую, так и на правую сторону рамки, но в противоположных направлениях. Под действием этих сил и происходит вращение. Вращающее действие магнитного поля учитывается в электродвигателях — машинах, преобразующих электрическую энергию в механическую работу.

Однородное магнитное поле ориентирует рамку (т.е. создается вращающий момент, и рамка поворачивается в положение, когда вектор магнитной индукции перпендикулярен плоскости рамки).

Для наглядности рассмотрим действие магнитного момента тока на примере. Возьмем прямоугольную рамку с током. Поместим ее в постоянное магнитное поле, так чтобы плоскость рамки была параллельна вектору магнитной индукции.

Рисунок 1 — поясняет принцип действия магнитного момента

   Как известно на проводник, с током помещённый в магнитное поле действует сила Лоренца.

Направление, которой можно определить с помощью правила левой руки. Рассматривая действие силы Лоренца на стороны рамки в отдельности можно прийти к выводу, что на них будут действовать равные по величине, но противоположные по знаку.
 Поскольку эти силы зависят от длинны проводника силы тока в нем и угла между направлением тока и вектором магнитной индукции. А ток в этом контуре протекает один и тот же. Длинна сторон рамки одинакова. И стороны рамки находятся параллельно магнитному полю. Но ток движется в противоположные стороны. Значит и силы будут направлены противоположно.
 Две другие стороны рамки не будут взаимодействовать с полем поскольку ток в них течет параллельно силовым линиям поля. Следовательно, исходя из закона Лоренца сила, действующая на них, будет равна нулю.
 Далее если мысленно провести вдоль рамки вертикальную осевую линию. То силы, действующие на ее края, будут стремиться ее развернуть. До тех пор, пока рамка не примет такое положение, при котором все силы не уравновесятся. При этом рамка повернется своей плоскостью перпендикулярно силовым линия поля.
 Таким образом, вращающий момент можно представить в таком виде

Формула 2 — Вращающий момент рамки с током где   

B вектор магнитной индукции
          I сила тока в контуре
          S площадь рамки с током
          sinb угол между вектором магнитной индукции и плоскостью рамки

Чему равен вращающий момент, действующий на рамку с током в магнитном поле? 

Ответ

На пробные  контуры, отличающиеся значением , действует в данной точке поле разные по величине вращательные моменты Мmax. Однако, отношение Мmax/pm будет для всех контуров одно и то же и может быть принято для количественной характеристики поля.

На рамку с током I, помещенную во внешнее однородное магнитное поле с индукцией действует момент сил Момент сил выражается соотношением:

где S – площадь рамки, α – угол между нормалью к плоскости рамки и вектором Векторная величина где – единичный вектор нормали, называется магнитным моментом рамки

  IV.Закрепление изученного материала

Закончить фразы:

А. Источником магнитного поля являются … (ответ: движущиеся заряды)

Б. Обнаружить магнитное поле можно по… (действию на проводник с током, на движущиеся заряды друг к другу)

В. Если электрический заряд неподвижен, то вокруг него существует… (эл. ток)

Г. Если электрический заряд движется, то вокруг него существует… (ЭП, МП).

Д. Вокруг проводника с током существует…(МП).

Задачи (устно)

1. Как изменится сила Ампера, действующая на прямолинейный проводник с током в однородном магнитном поле при увеличении индукции в 3 раза? Проводник расположен перпендикулярно вектору индукции. (увеличится в 3 раза).

2. Как изменится сила Ампера, действующая на прямолинейный проводник с током в однородном магнитном поле, при увеличении силы тока в проводнике в 2 раза? Проводник расположен перпендикулярно вектору индукции. (увеличится в 3 раза).

3. Как изменится сила Ампера, действующая на прямолинейный проводник с током в однородном магнитном поле, при увеличении индукции магнитного поля в 3 раза и увеличении силы тока в 3 раза? (увеличится в 9 раз).

Решите задачу:

Задача

Рамка площадью 400 см2 помещена в однородное магнитное поле индукцией 0,1 Тл так, что нормаль к рамке перпендикулярна линиям индукции. При какой силе тока на рамку будет действовать вращающий момент 20 мН ⋅ м?

Дано:

Найти: I

Решение;

Ответ: I = 5 A

Задача

Квадратная проволочная рамка может свободно вращаться вокруг горизонтальной оси, совпадающей с одной из ее сторон. Рамка помещена в однородное магнитное поле с индукцией B, направленной вертикально. Когда по рамке течет ток I = 5 А, она отклоняется от вертикальной плоскости на угол α = 30o. Определить индукцию магнитного поля В, если площадь сечения проволоки, из которой изготовлена рамка, S = 4 мм2, а плотность материала проволоки ρ = 8,6 × 103 кг/м3. Ускорение свободного падения принять g = 10 м/с2.

   Решение.
   Силы, действующие на отдельные отрезки рамки со стороны магнитного поля (силы Ампера FA1, FA2, FA3, FA4), изображены на рисунке а.

   Видно, что отклонение рамки от вертикали вызывает сила FA1, приложенная к нижнему горизонтальному отрезку. Сила FA3 приложена к оси, на которой вращается рамка, а силы FA2 и FA4 действуют в плоскости рамки и могут вызвать только ее деформацию.
   Таким образом, рамка находится в равновесии под действием сил, изображенных на рисунке б, где FA = IBl − сила Ампера, m = 4lSρ − масса рамки, l − длина одной из ее сторон, R − сила реакции оси.
   Уравнение моментов относительно оси вращения рамки имеет вид:

FAlcosα = mg(l/2)sinα.

   Объединяя записанные выражения, после несложных преобразований получаем ответ:

B = 2ρSgtgα/I.

   После вычислений получаем B = 0,078 Тл.
   Ответ: B = 0,078 Тл.

V. оценивание учащихся.

VI. Домашнее задание§ 2. Ответить на вопросы

1. Рамка с током в магнитном поле

Вектор магнитной
индукции

Если
рамку с током поместить в магнитное
поле, то на нее будет действовать пара
сил, создающая вращающий момент М.
Вращающий момент сил зависит как от
свойств поля в данной точке, так и от
свойств рамки с током и определяется
векторным произведением:

,

где:

— вектор
магнитного

момента рамки
с током,

—
вектор магнитной
индукции —

силовая характеристика
магнитного поля.

По определению векторного
произведения скалярная величина момента:

г
де:



— угол между векторами

и

.

Д
ля
плоского контура с током

магнитный момент определяется:

В этом случае вращающий
момент

Максимальный момент, действующий на
рамку с током, помещенную в магнитное

поле: , откуда

Если в данную точку
данного
магнитного поля
помещать рамки с различными магнитными
моментами, то на них действуют различные
вращающие моменты, но

отношение для всех
контуров одно и то же (в данном магнитном
поле).

Аналогично тому, как силовая
векторная характеристика
электростатиче­ского поля —
напряженность — определялась как сила,
действующая на пробный заряд, силовая
характеристика магнитного поля —

М

агнитная
индукция В
—
определяется максимальным
вращающим моментом,
действующим на рамку с
единичным магнитным моментом,
когда нормаль к рамке перпендикулярна
направлению поля.

Вектор магнитной индукции
—
аналог вектора
напряженности электростатического
поля.
Эти величины определяют силовые действия
этих полей и зависят от свойств среды.

Графически магнитное поле,
так же как электрическое, изображают с
помощью линий
магнитной индукции —
линий, касательные к которым в каждой
точке совпадают с направлением вектора
В.

Линии магнитной индукции
всегда замкнуты
и охватывают проводники
с током, в то время, как линии
электростатического поля —
разомкнуты (они
начинаются на положительных и заканчиваются
на отрицательных зарядах).

П
ринцип
суперпозиции:

М
агнитное
поле, создаваемое несколькими источниками

(токами или постоянными магнитами) равно
сумме векторов

магнитной индукции, создаваемый каждым
источником

в отдельности.

13.4. Макротоки и микротоки

В дальнейшем мы будем
различать макроскопические
токи, т.е. электрические
токи, протекающие по проводникам в
электрических цепях и микроскопические
токи, обусловленных
движением электронов в атомах и молекулах.

Намагниченность постоянных
магнитов является следствием
существова­нием в них микротоков.

Внешнее магнитное поле
оказывает ориентирующее, упорядочивающее
действие на эти микротоки. Например,
если вблизи какого-то тела поместить
проводник с током (макроток),
то под действием
его магнитного поля микротоки
во всех атомах
определенным образом ориентируются,
создавая в теле дополнительное
магнитное поле.

Вектор магнитной индукции
В характеризует
результирующее
магнитное поле,
создаваемое всеми
макро- и микротоками.

Поэтому, при одном и том же
макротоке, вектор магнитной индукции

в различных средах
будет иметь разные
значения.

Магнитное поле макротока
описывается вектором
напряженности
магнитного поля

.

В среде магнитное поле макротоков
усиливается за счет поля микротоков
среды.

13.5. Связь
между

и

.

Для однородной изотропной среды связь
между векторами магнитной индукции и
напряженности магнитного поля выражается
:

где:

—
магнитная постоянная,

Гн/м.

— магнитная прони­цаемость
среды –

безразмерная величина, показывающая,
во сколько раз магнитное поле макротоков
Н усиливается за счет поля микротоков
среды (во сколько
раз напряженность Н магнитного
поля, усиленного средой,
больше напряженности магнитного поля
в вакууме Н₀).

Соседние файлы в предмете [НЕСОРТИРОВАННОЕ]

• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #
• #

Популярное на сайте:

Как быстро выучить стихотворение наизусть? Запоминание стихов является стандартным заданием во многих школах. 

Как научится читать по диагонали? Скорость чтения зависит от скорости восприятия каждого отдельного слова в тексте. 

Как быстро и эффективно исправить почерк?  Люди часто предполагают, что каллиграфия и почерк являются синонимами, но это не так.

Как научится говорить грамотно и правильно? Общение на хорошем, уверенном и естественном русском языке является достижимой целью. 

Магнитный момент тока. Рамка с током.

Магнитный момент тока это произведение площади контура, в котором он протекает на силу тока в нем. Магнитный момент направлен перпендикулярно плоскости контура. Это направление можно определить с помощью правила буравчика. Если буравчик вращать по направлению движения тока в контуре, то его поступательное движение укажет направление магнитного момента.

Для наглядности рассмотрим действие магнитного момента тока на примере. Возьмем прямоугольную рамку с током. Поместим ее в постоянное магнитное поле, так чтобы плоскость рамки была параллельна вектору магнитной индукции.

Как известно на проводник, с током помещённый в магнитное поле действует сила Лоренца. Направление, которой можно определить с помощью правила левой руки. Рассматривая действие силы Лоренца на стороны рамки в отдельности можно прийти к выводу, что на них будут действовать силы равные по величине, но противоположные по знаку.

Поскольку эти силы зависят от длинны проводника силы тока в нем и угла между направлением тока и вектором магнитной индукции. А ток в этом контуре протекает один и тот же. Длинна сторон рамки одинакова. И стороны рамки находятся параллельно магнитному полю. Но ток движется в противоположные стороны. Значит и силы будут направлены противоположно.

Две другие стороны рамки не будут взаимодействовать с полем поскольку ток в них течет параллельно силовым линиям поля. Следовательно, исходя из закона Лоренца сила, действующая на них, будет равна нулю.

Далее если мысленно провести вдоль рамки вертикальную осевую линию. То силы, действующие на ее края, будут стремиться ее развернуть. До тех пор пока рамка не примет такое положение, при котором все силы не уравновесятся. При этом рамка повернется своей плоскостью перпендикулярно силовым линия поля.

Таким образом, вращающий момент можно представить в таком виде

где B вектор магнитной индукции
I сила тока в контуре
S площадь рамки с током
sinb угол между вектором магнитной индукции и плоскостью рамки

МАГНИ́ТНЫЙ МОМЕ́НТ

МАГНИ́ТНЫЙ МОМЕ́НТ, фи­зич. ве­ли­чи­на, ха­рак­те­ри­зую­щая маг­нит­ные свой­ст­ва замк­ну­то­го кон­ту­ра, об­те­кае­мо­го элек­трич. то­ком, или дру­го­го, эк­ви­ва­лент­но­го ему фи­зич. объ­ек­та (напр., ато­ма или др. сис­те­мы дви­жу­щих­ся за­ря­дов). Для замк­ну­то­го то­ка си­лой $I$ М. м. оп­ре­де­ля­ет­ся вы­ра­же­ни­ем: $$boldsymbol p_М=Iint_σ boldsymbol ndσ,$$ где $σ$ – гео­мет­рич. по­верх­ность про­из­воль­ной фор­мы, ог­ра­ни­чен­ная кон­ту­ром с то­ком; $dσ$ – ма­лый эле­мент этой по­верх­но­сти, ко­то­рый мож­но при­нять за часть плос­ко­сти; $boldsymbol n$ – еди­нич­ный век­тор, на­прав­лен­ный пер­пен­ди­ку­ляр­но к $dσ$ в сто­ро­ну, со­гла­сую­щую­ся с на­прав­ле­ни­ем про­те­ка­ния то­ка по пра­ви­лу вин­та. Ве­ли­чи­на и на­прав­ле­ние М. м. не за­ви­сят от вы­бо­ра по­верх­но­сти $σ$ , и для кон­ту­ра с то­ком, це­ли­ком ле­жа­щего в плос­ко­сти, $boldsymbol p_м=IS boldsymbol n$ , где $S$ – пло­щадь час­ти плос­ко­сти, ог­ра­ни­чен­ной кон­ту­ром с то­ком, $boldsymbol n$ – еди­нич­ный век­тор, на­прав­лен­ный пер­пен­ди­ку­ляр­но $S$ в сто­ро­ну, со­гла­сую­щую­ся с на­прав­ле­ни­ем про­те­ка­ния то­ка по пра­ви­лу вин­та. Раз­мер­ность М. м. – А · м 2 .

МАГНИТНЫЙ МОМЕНТ. ВЕКТОРЫ ИНДУКЦИИ И НАПРЯЖЕННОСТИ МАГНИТНОГО ПОЛЯ

Практическое значение имеет вращение прямоугольной рамки с током в однородном магнитном поле. Вращение рамки происходит под действием момента пары сил, возникающих, как отмечалось в предыдущем параграфе, за счет непосредственного взаимодействия магнита и проводника с током. Момент вращения для случая контура с током в поле постоянного магнита меняется от нуля до некоторого максимального значения. Конкретное значение его определяется положением рамки относительно полюсов постоянного магнита и его силовых линий. Рассмотрим два крайних варианта компоновки системы рамка—магнит с заданным направлением силы тока в рамке. Вначале плоскость рамки расположена вдоль поля (рис. 11.2). Направление действующей силы на проводник ЛВ с током в магнитном поле можно определить по правилу левой руки. Руку располагают так, чтобы силовые линии постоянного магнита, исходящие из северного полюса к южному, входили в ладонь, а четыре пальца были расположены вдоль тока. Отставленный на 90° большой палец указывает направление действующей на проводник силы.

Применяя правило левой руки, найдем, что на проводник ЛВ рамки действует сила F_<, направленная от наблюдателя, к проводнику CD приложена сила F₂, направленная к наблюдателю. На участки АС и BD рамки, расположенные вдоль силовых линий поля, силы не действуют. Силы F_< и F₂ равны, параллельны и противоположны друг другу, так как ЛВ и CD равны и параллельны. К рамке с током, таким образом, приложена пара сил, под действием которых она повернется по часовой стрелке. Момент пары сил будет максимальным, М_тах.

Рассмотрим положение рамки, когда ее плоскость перпендикулярна полю постоянного магнита (рис. 11.3). В таком положении рамки момент вращения, действующий на нее, равен нулю, М = 0. Силы, действующие на рамку в этом случае, только деформируют ее, но не поворачивают. Состояние рамки является равновесным. Однако при рассмотрении ряда последовательных положений рамки с током в магнитном поле легко догадаться, что положение рамки, представленное на рис. 11.3, всего лишь промежуточное состояние, вращающий момент сил в котором равен нулю.

Движение проводника с током, и в том числе вращательное движение контура с током в магнитном поле, имеет широкое применение в электродвигателях, измерительных приборах с вращающейся катушкой и ряде других электротехнических устройств.

Важной характеристикой рамки с током является ее магнитный момент р_т = Is, А-м 2 (рис. 11.4). Это векторная величина. И совпадает

она с направлением положительной нормали к плоскости рамки. То есть направление вектора магнитного момента рамки с током определяется по правилу буравчика (,правого винта).

Вращающий момент сил зависит от свойств рамки с током и свойств магнитного поля в данной точке, т.е. прямо пропорционален вектору магнитного момента рамки с током: М = Гд„.я1,

М = Bis, Н • м. Свойства магнитного поля сконцентрированы в коэффициенте пропорциональности В, называемом магнитной индукцией. Чтобы разобраться в его физическом содержании, проделаем следующие рассуждения. Если в фиксированную точку магнитного поля последовательно размещать параллельно полю рамки с различными значениями магнитного момента р_т, то естественно, что на них действуют различные вращающие моменты М, в данном случае максимальные. Однако, как показывает опыт, отношение M_max / р_т = const для всех контуров

и поэтому может служить характеристикой магнитного поля в данной точке, называемой магнитной индукцией:

Прир_т = 1 А • м 2 В = Л/_тах, т.е. магнитная индукция в данной точке однородного магнитного поля определяется максимальным вращающим моментом, действующим на рамку с магнитным моментом, равным единице, когда нормаль к рамке перпендикулярна направлению поля. Следовательно, магнитная индукция характеризует способность магнитного поля оказывать силовое действие на прямолинейный или замкнутый проводник с током или движущийся электрический заряд.

Магнитное поле является силовым, и по аналогии с электрическим его изображают с помощью линий магнитной индукции — линий, касательные к которым совпадают с направлением вектора В. Направление силовых линий магнитного поля задается правилом правого винта. Если ввинчивать винт так, чтобы он перемещался по направлению тока, то направление вращения его головки указывает направление силовых линий. Для кольцевых проводников винт вкручивается так, чтобы он продвигался по направлению поля, т.е. вдоль силовой линии, и тогда направление вращения его «шляпки» укажет направление тока в витке. Линии магнитной индукции всегда замкнуты и охватывают проводники с током в отличие от силовых линий электрического поля (рис. 11.5). Поэтому магнитное поле называют вихревым.

Итак, на проводник с током в магнитном поле действует сила. Из изложенного только что известно, от чего зависит направление этой силы. А вот величина ее, как показали опыты А. Ампера, прямо пропорциональна силе тока в проводнике, его длине, напряженности магнитного поля, ориентации относительно силовых линий магнитного поля

(sina) и зависит от свойств среды (р.₀р.), в которой находится проводник:

где ц₀ = 4 л: • 10 -7 Гн/м, Гн = Дж/А 2 — магнитная постоянная; ц — магнитная проницаемость среды.

Эта безразмерная характеристика магнитных свойств вещества показывает, во сколько раз магнитное поле макротоков усиливается за счет микротоков в веществе. Подробно физическое содержание р

будет рассмотрено несколько позже; a = | Ш j — угол между прямолинейным проводником и вектором магнитной индукции. Величину Н называют напряженностью магнитного поля: Н = F/ (p₀p//sina), А/м. Это важная характеристика магнитного поля. Она является векторной величиной. Вектор напряженности магнитного поля в фиксированной точке направлен, как и вектор магнитной индукции, по касательной к силовой линии, проходящей через эту точку. Величина напряженности магнитного поля служит его силовой характеристикой, подобно тому, как вектор электрической напряженности служит силовой характеристикой электрического поля. И еще один момент: вектор напряженности Н характеризует магнитное поле, создаваемое макротоками.

Вектор магнитной индукции В характеризует результирующее магнитное поле, создаваемое микро- и макротоками или постоянным магнитом и микротоками. Для однородной изотропной среды связь между векторами магнитной индукции и напряженности следующая:

Из последних двух уравнений очевидно, что при всех равных условиях векторы В и Н в различных средах будут иметь разное значение.

Для магнитного поля, как и для электрического, справедлив принцип суперпозиции: магнитная индукция результирующего поля, создаваемого несколькими токами или движущимися зарядами, равна векторной сумме магнитных индукций складываемых полей, создаваемых каждым током или движущимся зарядом в отдельности:

Расчет векторов В и Н для конкретных полей будет рассмотрен несколько позже, после изучения законов Био—Савара—Лапласа и полного тока.